Gibanje telesa nad nagnjeno ploščo navzgor. Gibanje na nagnjeni ravnini. Naloga določanja pospeševanja pri premikanju na nagnjeni ravnini telesa

Telo gibanja na nagnjeni ravnini je klasičen primer gibanja telesa pod delovanjem več nenamernih sil. Standardna metoda za reševanje problemov takega gibanja je razgraditi vektorje vseh sil s komponentami, usmerjenimi vzdolž koordinatnih osi. Takšne komponente so linearno neodvisne. To vam omogoča posnetek drugega prava Newtona za komponento po vsaki os ločeno. Tako, drugi zakon Newtona, ki je vektorska enačba, se spremeni v sistem dveh (tri za tridimenzionalni primer) algebrskih enačb.

Sile, ki delujejo na vrstici
pospešeno gibanje

Razmislite o telesu, ki diapozitiva po nagnjeni ravnini. V tem primeru veljajo naslednje prednosti:

• Gravitacija m. g. usmerjena navpično navzdol;
• Power Reakcijska podpora N. usmerjena pravokotno letalo;
• Slap Forcy Force. F. TR, usmerjena nasprotno hitrost (navzgor po nagnjeni ravnini, ko skalira telo)

Pri reševanju nalog, v katerih se pojavi nagnjena letala, pogosto prikladno vstopijo na nagnjeni koordinatni sistem, osi OX je usmerjen vzdolž ravnine navzdol. To je priročno, ker morate v tem primeru popraviti samo en vektor - vektor gravitacije m. g. in vektor trdnosti trenja F. Podpora za TR in reakcijsko silo N. Že usmerjena vzdolž osi. S takšno razgradnjo X-komponente gravitacije je enaka mg. Sin ( α ) in ustreza "vlečni sili", ki je odgovorna za pospešeno gibanje, in komponento Y - mg. Cos ( α ) = N. Banke, ki uravnavajo moč podpore, ker ni gibanja telesa po osiji.
Slap Forcy Force. F. TR \u003d. μn. Sorazmerna z močjo podpornega reakcije. To vam omogoča, da dobite naslednji izraz za torjavo silo: F. TR \u003d. μmg. Cos ( α ). Ta sila je kontaminata z "vlečenjem" komponenta težišča. Zato za skaliranje telesa , dobimo izraze celotne avtomatske moči in pospeševanja:

F. X \u003d. mg.(Sin (SIN ( α ) – µ Cos ( α ));
a. X \u003d. g.(Sin (SIN ( α ) – µ Cos ( α )).

To ni težko videti, če µ < tg(α ), izraz ima pozitiven znak in se ukvarjamo z ravnotežnim gibanjem po nagnjeni ravnini. Če. µ \u003e Tg ( α ) Pospešek bo imel negativen znak in gibanje bo enakovredno. Takšno gibanje je možno le, če je telo odobreno začetno hitrost proti pobočju. V tem primeru se bo telo postopoma ustavilo. Če je na voljo µ \u003e Tg ( α ) Subjekt se na začetku počiva, ne bo začel točkovati. Tu bo torna sila miru v celoti nadomestila "vlečenje" komponento gravitacije.

Ko je koeficient trenja natančno enak tangentu kota nagibanja letala: µ \u003d TG ( α ), Se ukvarjamo z medsebojnim nadomestilom za vse tri sile. V tem primeru, v skladu s prvim pravom Newtona, telo lahko bodisi počitek ali se premik s stalno hitrostjo (hkrati enotno gibanje je možno samo navzdol).

Sile, ki delujejo na vrstici
Drsenje na nagnjeni ravnini:
Počasno gibanje

Vendar pa telo lahko in vozi poševno ravnino. Primer takšnega gibanja je gibanje hokejske pralnice na ledu. Ko se telo premika navzgor, se trudna sila in "vlečenje" komponenta gravitacije usmerjata po nagnjeni ravnini. V tem primeru se vedno ukvarjamo z ravnotežno gibanjem, saj je skupna sila usmerjena v nasprotno hitrost strani. Izraz za pospeševanje te situacije se pridobimo podobno in se razlikuje samo z znakom. Tako za telo drsenje poševne ravnine Imamo.

Dinamika in kinematike sta dva pomembna dela fizike, ki se naučijo zakonov premikanja predmetov v prostoru. Prvi meni, da sile, ki delujejo na organu, je druga neposredno vključena v značilnosti dinamičnega procesa, ki ni napadla dejstvo, da je povzročila. Znanje teh odsekov fizike je treba uporabiti za uspešno reševanje problemov za gibanje na nagnjeni ravnini. Razmislite o tem vprašanju v članku.

Osnovna formula dinamike

Seveda govorimo o drugem zakonu, ki ga je nagladil Isaac Newton v XVII stoletju, študiral mehansko gibanje trdnih snovi. Pišemo ga v matematični obliki:

Učinek zunanje moči f / povzroča videz linearnega pospeševanja ohišja telesa z maso m. Obe vektorske vrednosti (f and in a) sta usmerjena na isto stran. Sila v formuli je posledica ukrepa na telesu vseh sil, ki so prisotne v sistemu.

V primeru gibanja vrtenja je drugi zakon Newtona napisan v obliki:

Tu je M in I - in Inercia, oziroma, α je kotni pospešek.

Formulas kinematika

Rešitev problemov gibanja vzdolž nagnjenega letala zahteva znanje ne le z glavno formulo dinamike, temveč tudi ustrezne izraze kinematike. Vežejo se na enako pospeševanje, hitrost in potovalno pot. Za ravnovesje (enakomerno) ravna gibanje se uporabljajo naslednje formule:

S \u003d V 0 * T ± A * T2/2

Tu v 0 je vrednost začetne hitrosti telesa, S je pot, ki je bila prešla v času po ravni poti. Znak "+" je treba dati, če se hitrost telesa sčasoma poveča. V nasprotnem primeru je treba (Evetljivo gibanje) uporabiti v opisu formul "-". To je pomembna točka.

Če se gibanje izvede na krožni poti (vrtenje okoli osi), je treba uporabiti take formule:

ω \u003d ω 0 ± α * t;

θ \u003d ω 0 * t ± α * t 2/2

Tukaj in ω - in hitrost, θ je kot rotacije vrtečega telesa med T.

Linearne in kotne značilnosti med seboj so povezane z formulami:

Tukaj je polmer rotacije.

Gibanje na nagnjeni ravnini: sila

Pod tem gibanjem je gibanje nekaterih predmetov vzdolž ploske površine, ki je na določenem kotu na obzorju. Primeri lahko služijo kot razpokajo palice na plošči ali nihanje valja na poševnem pločevine kovine.

Za določitev značilnosti vrste obravnavanega gibanja je treba predvsem najti vse sile, ki delujejo na telesu (bar, cilinder). Lahko so drugačni. Na splošno je lahko naslednje sile:

• gravitacija;
• podporne reakcije;
• in / ali drsenje;
• napetost niti;
• moč zunanjega vleke.

Prvi trije so vedno prisotni. Obstoj zadnjih dveh je odvisen od posebnega sistema fizičnih teles.

Da bi rešili naloge za premik na ravnini nagnjenega, je treba vedeti ne le module sil, ampak tudi njihova navodila delovanja. V primeru, da telo vzdolž ploščnih zvitkov, trenja sila ni znana. Vendar pa se določi iz ustreznega sistema enačb enačb.

Tehnične rešitve

Reševanje problemov te vrste se začne z opredelitvijo sil in njihovimi usmeritvami delovanja. Za to, predvsem upoštevajte težo. Razkropiti ga je treba v dve komponenti vektorja. Eden od njih bi moral biti usmerjen po površini nagnjene ravnine, drugi pa mora biti pravokoten na to. Prva komponenta gravitacije, v primeru gibanja telesa, zagotavlja njen linearni pospešek. To se zgodi v vsakem primeru. Drugi je enak vsem tem kazalnikom, ki imajo lahko različne parametre.

Trajna sila pri premikanju po nagnjenem ravnine je vedno usmerjena proti gibanju telesa. Če govorimo o drsenju, so izračuni precej preprosti. Če želite to narediti, uporabite formulo:

Kjer je n reakcija podpore, μ je koeficient trenja, ki nima dimenzije.

Če so v sistemu prisotne le tri sile, bodo njihova posledica nagnjene ravnine enaka:

F \u003d m * g * greh (φ) - μ * m * g * cos (φ) \u003d m * g * (greh (φ) - μ * cos (φ)) \u003d m * a

Tu je φ kot naklona ravnine na obzorje.

Poznavanje sile F, je mogoče določiti linearni pospešek a. Slednje se uporablja za določanje hitrosti gibanja vzdolž poševnega letala v določenem časovnem obdobju in prevožene razdalje. Če nameravate, lahko razumete, da vse ni tako težko.

V primeru, ko se telo zvija vzdolž nagnjenega letala brez zdrsa, bo skupna sila F enaka:

F \u003d m * g * greh (φ) - f r \u003d m * a

Kjer f r ni znan. Ko se telo zvija, moč gravitacije ne ustvarja trenutka, saj se nanese na os vrtenja. Po drugi strani pa F R ustvarja naslednji trenutek:

Glede na to, da imamo dve enačbi in dve neznani (α in a sta povezani drug z drugim), je enostaven za rešitev tega sistema, kar pomeni, da je naloga.

Zdaj razmislite, kako uporabljati opisano tehniko pri reševanju posebnih nalog.

Naloga na gibanju palice na nagnjeni ravnini

Leseni bar se nahaja na vrhu nagnjene ravnine. Znano je, da ima dolžino 1 metra in se nahaja pod kotom 45 o. Potrebno je izračunati, koliko časa pa se palica na tej ravnini spusti kot rezultat zdrsa. Koeficient trenja je enak 0,4.

Za ta fizični sistem zapišemo Newtonov zakon in izračunamo vrednost linearnega pospeševanja:

m * g * (greh (φ) - μ * cos (φ)) \u003d m * a \u003d\u003e

a \u003d g * (greh (φ) - μ * cos (φ)) ≈ 4,162 m / s 2

Ker vemo, da je razdalja, ki jo mora parati, lahko napišete naslednjo formulo za pot z ravnotežnim gibanjem brez začetne hitrosti:

Kjer izraziti čas, in nadomestiti znane vrednosti:

t \u003d √ (2 * s / a) \u003d √ (2 * 1 / 4,162) ≈ 0,7 s

Tako bo čas gibanja na nagnjeni ravnini bara manj kot sekunde. Upoštevajte, da nastale posledica telesne teže ni odvisna.

Nalogo z valjčnim valjem vzdolž ravnine

Cilinder s polmerom 20 cm in tehtamo 1 kg se postavi na nagnjeni ravnini pod kotom. Izračunala je treba maksimalno linearna hitrostki se pade pri valjanju iz letala, če je njegova dolžina 1,5 metra.

Napišemo ustrezne enačbe:

m * g * greh (φ) - f r \u003d m * a;

F r * r \u003d i * α \u003d i * a / r

Trenutek vztrajnosti I valja se izračuna s formulo:

To vrednost nadomeščamo v drugo formulo, izražamo učinek trenja f r in zamenjamo izraz, dobljen v prvi enačbi, imamo:

F R * R \u003d 1/2 * M * R2 * A / R \u003d\u003e

m * g * greh (φ) - 1/2 * m * a \u003d m * a \u003d\u003e

a \u003d 2/3 * g * greh (φ)

Dobili smo, da linearni pospešek ni odvisen od polmera in mase telesa, ki se vozi iz ravnine.

Poznavanje, da je dolžina letala 1,5 metra, bomo našli čas gibanja telesa:

Nato bo največja hitrost gibanja na nagnjeni ravnini valja enaka:

v \u003d a * t \u003d a * √ (2 * s / a) \u003d √ (2 * s * a) \u003d √ (4/3 * s * g * greh (φ))

Namestimo vse pogoje problema v končni formuli, ki je znano iz stanja, dobimo odgovor: v ≈ 3,132 m / c.

Postopne sile. Gibanje na nagnjeni ravnini

Naloge na dinamiki.

I in II Zakon Newton.

Vnesite in smerne osi.

Nonlyline sile.

Projicirane sile na osi.

Rešitev sistemov enačb.

Self. tipične naloge Dinamično

Začnimo z zakoni I in II Newtona.

Odprite učbenik fizike in preberite. I Zakon Newton: Obstajajo takšni inercialni referenčni sistemi, v katerih ...Zapri taki učbenik, tudi jaz ne razumem. Ok, šalim, razumem, vendar bom razložil lažje.

I Newtonova zakon: Če je telo na kraju samem ali enakomerno premika (brez pospeševanja), je vsota sil, ki delujejo na njem nič.

Zaključek: Če se telo premika s konstantno hitrostjo ali stojala na mestu, bo vektorska količina trdnosti nič.

II Newtonov zakon: Če se telo premakne enako ali se razčleni (s pospeševanjem), je vsota sil, ki delujejo na njej, enaka masi mase do pospeševanja.

Zaključek: Če se telo premika s spremembo stopnje, potem vektorska vsota sil, ki nekako vplivajo na to telo (sila potiska, sila trenja, moč zračnega upora) je enaka mase tega telesa množe pospeševanja.

Hkrati se enako telo najpogosteje premika drugače (enakomerno ali s pospeševanjem) v različnih oseh. Razmislite o takem primeru.

Naloga 1. Določite koeficient trenja avtomobilskih pnevmatik z maso 600 kg, če je motor potiska motorja 4500 h pospešuje 5 m / s².

Bodite prepričani, da pripravite na takšne naloge in pokažite sile, ki se merijo z avtomobilom:

Na osi x: gibanje s pospeševanjem

Na osi Y: Ni gibanja (tukaj koordinate, kot je bilo nič in ostaja, avto ne dvigne v gore ali se spušča navzdol)

Te sile, katerih smeri sovpada s smerjo osi, bodo plus, v nasprotnem primeru - z minus.

V skladu z osjo X: potiska sila je usmerjena v desno, kot tudi X os, pospešek je usmerjen tudi na desno.

FTR \u003d μn, kjer je n moč nosilne reakcije. Na osi Y: n \u003d mg, nato v tej nalogi FTR \u003d μmg.

Dobimo to:

Koeficient trenja je brezrazsežna vrednost. Posledično ni merskih enot.

Odgovor: 0.25.

Naloga 2. Teža tovora 5kg, vezana na neprofitna nitkotno nitko, dvignite s pospeševanjem 3M / C². Določite moč napetosti nit.

Naredimo risbo, pokažite sile, ki so jezne za tovor

T - Napeto napetost sila

Na osi x: brez moči

Ukvarjali se bomo s smerjo sil na osi y:

Express T (napetost sila) in nadomestne številčne vrednosti:

Odgovor: 65 n

Najpomembnejša stvar ni zmedena s smerjo sil (na osi ali proti), vse ostalo Naredite kalkulator ali vse najljubše kolone.

Ne vedno vse sile, ki delujejo na telesu, usmerjene vzdolž osi.

Preprost primer: fant potegne san

Če zgradimo tudi x in y osi, potem moč napetosti (vlečna) ne bo ležala na kateri koli od osi.

Predvideti silo potiska na osi, se spomnite pravokotnega trikotnika.

Odnos nasprotne kategorije za hipotenuzo je sinus.

Razmerje med sosednjimi kategorijami za hipotenuzo je kosina.

Potiska sila na osi y - cut (vector) bc.

Pritisnite Force na X Axis - Cut (Vector) AC.

Če ni jasno, poglejte številko opravila 4.

Dlje od različice in, ustrezno, manjši od kota α, lažje bo potegnil san. Idealna možnost, ko je vrv vzporedna z zemljoKonec koncev, sila, ki deluje na osi x je fncosα. S kakšnim vogalom kosina je maksimiran? Bolj bo to CATT, močnejša horizontalna sila.

Naloga 3. Bar je suspendiran na dveh nitih. Sila napetosti je prva do 34 N, druga- 21N, θ1 \u003d 45 °, θ2 \u003d 60 °. Poiščite veliko bar.

Predstavimo os in pravilno moč:

Dobimo dva pravokotne trikotnike. AB in KL hipotenuze - napetostna sila. LM in BC - projekcije na osi X, AC in KM - na osi y.

Odgovor: 4.22 kg

Naloga 4. Mal 5 kg (teža v tem problemu ni potrebna, toda tako, da je vse znano v enačbah, vzamemo določeno vrednost), diapozitivi iz letala, ki je nagnjena pod kotom 45 °, s koeficientom trenja μ \u003d 0.1. Poiščite pospeševanje guba za brisanje?

Ko je naklonjena ravnina, je os (X in Y) najbolje, da pošljete smer gibanja telesa. Nekatere sile v tem primeru (tukaj je mg) ne bo ležala na nobeni od osi. To silo je treba spodbujati, da imajo enako smer kot osi.
Vedno ΔABC je podoben ΔKom v takih nalogah (z neposrednim kotom in vogalom nagiba ravnine).

Preglejte v več podrobnosti ΔKom:

Mi dobimo, da se leži na os y, in projekcija mg na osi y bo s kosinom. Vector MK Collineaire (paralelna) X os, Projekcija Mg na osi x bo z Sinusom in MK vektor je usmerjen proti X Axis (to je, bo z minus).

Ne pozabite, da če navodila osi in sil ne sovpada, jo je treba jemati z minus!

Iz y osi, smo izražamo n in nadomestijo enačbo x osi, najdemo pospeševanje:

Odgovor: 6.36 m / s²

Kot je razvidno, se masa v števcu lahko vzame iz oklepajev in zmanjša s pasico. Potem je to ni treba vedeti, dobite odgovor res brez nje.
Da,v idealnih pogojih (ko ni moči zračnega upora, itd.), Da je pero, da bo teža natančna (padec) istočasno.

Naloga 5. Avtobus se premika iz drsnega pod pobočjem 60 ° s pospeševanjem 8 m / s² in s silo 8 kN. Koeficient trenja pnevmatik na asfaltu je 0,4. Poiščite veliko avtobusov.

Naredimo risbo s silami:

Uvajamo x in y osi. Sprogit mg na osi:

Pišemo Newtonov drugi zakon na X in Y:

Odgovor: 6000 kg

Naloga 6. Vlak se premakne na polmest 800 m pri hitrosti 72 km / h. Ugotovite, koliko mora biti zunanja tirnica višja od notranjega. Razdalja med tirnice 1,5 m.

Najtežje je razumeti, kakšne prednosti delujejo, in kako jih kot vpliva nanje.

Ne pozabite, ko greste v krog na avtu ali v avtobusu, kje vas potiska ven? Če želite to narediti, potrebujete naklon, tako da vlak ne pade juhe!

Kot α določa razmerje med razliko v višini tirnic do razdalje med njimi (če so bile tirnice vodoravno)

Napišemo, kaj sile delujejo na osi:

Pospešek v tej nalogi Centripetal!

Razdelimo eno enačbo na drugega:

Tangent je odnos nasprotne kategorije na sosednje:

Odgovor: 7,5 cm

Kot smo ugotovili, je rešitev takšnih nalog zmanjšana na umestitev navodil sil, ki jih projicira na osi in reševanje sistemov enačb, skoraj edini malenkost.

Kot konsolidacija materiala rešite več podobnih nalog z zahtevami in odgovori.

Telo, ki tehta 2 kg pod delovanjem moči F. Premakne poševno ravnino na razdalji telesne razdalje od površine zemlje hkrati se poveča

Vektorska moč F. Usmerjena vzporedno z nagnjeno ravnino, modulom moči F. enako 30 N. Kakšno delo je naredilo moč gravitacije? (Odgovor v Joules.) Pospeševanje prostega pada. Vzemite enak koeficient trenja.

Sklep.

Delovno delo je opredeljeno kot skalarni produkt vektorja vektorja trdnosti in telesa. Posledično je moč gravitacije pri dviganju telesa navzgor na nagnjena ravnina opravila službo (- kot na dnu nagnjene ravnine)

Odgovor: -60.

Alternativna rešitev rešitev.

Sila gravitacije se nanaša na vrsto sil, imenovanih potencial. Te sile imajo takšno lastnost, da je njihovo delo na kateri koli zaprti poti vedno nič (to se lahko šteje za definicijo). Kot drugi primeri potencialnih sil, je mogoče omeniti silo elastičnosti, ob upoštevanju zakona roke in COULMB sile interakcije stroškov trdnosti na svetu (kot posploševanje preproste sile gravitacije) Primer neptioptične moči, ki je, ki nima zgoraj opisanega nepremičnine, lahko na primer služi s tornimi sila.

Ker je enostavno opaziti, za vse sile, ki se imenujejo potencialno ugotovljene vrednosti potencialne energije: - za gravitacijo, - za moč elastičnosti, - za sile interakcije Coulumba, in nazadnje, za moč Svetovno zmagovalno. Izkazalo se je, da je to izjemna lastnost potencialnih sil, ki je osnova za njihovo opredelitev, in je dovoljeno uvesti koncepte ustreznih potencialnih energij za njih. Na splošno se to izvede na naslednji način. Predpostavimo, da pri prenosu telesa iz točke 1 na točko 2, je potencialna sila, ki je po definiciji, je dejal, da je razlika med vrednostmi ustrezne potencialne energije na točkah 2 in 1, je enaka od te opredelitve Vedno vsebuje razliko v potencialnih energijah v dveh točkah, potencialna energija se vedno izkaže, da je opredeljena z natančnostjo konstantni. To bi moralo biti dobro znano. Prijavite se na to nalogo.

Moramo najti delo gravitacije, za gravitacijo, vemo, kaj je potencialna energija. V skladu s predhodno izpuščeno formulo. Da je želeno delo enako spremembo potencialne energije telesa, ki ga jemljete z minus znak. Višina telesa nad vrsto Zemlje se je posledično povečala, njena energija pa se je povečala

Torej je delo gravitacije enako

Kot pritrdilni material predlagam, da upoštevam naslednje naloge. S površine zemlje se raketa začne maso. Ugotovite, kakšno delo bo sila privlačnosti od tal do takrat, ko se raketa nahaja na razdalji dveh zemeljskih radij iz središča zemlje.

Sklep.

Formula "" ne bo mogla uporabiti formule "", saj se moč privlačnosti zmanjša, saj se odstrani iz tal, edina možnost, da uporabi to formulo - začnite integrirati. Pustili ga bomo in poskusili ponovno uporabiti naše znanje. Sila privlačnosti na Zemljo je potencial. Za njo poznamo obseg potencialne energije. Določamo, koliko močne energije rakete spremenimo.

Posledično je prišlo do privlačnosti

Kot je bilo pričakovano, je to delo negativno.

Primer za samostojno razčlenjevanje:

Pomlad je togost 10 N / M raztegnjena s 5 cm, kakšno delo bo sila elastičnosti med raztezanjem za še 5 cm?

Bukina Marina, 9 v

Gibanje telesa na nagnjeni ravnini

s prehodom na vodoravno

Kot preučeno telo sem vzel kovanec dostojanstva 10 rubljev (rob rebrastega).

Specifikacije:

Premer kovanca je 27,0 mm;

Masa kovancev - 8,7 g;

Debelina - 4 mm;

Kovanec je narejen iz medenine-melchior zlitine.

Za nagnjeno letalo sem se odločil, da vzamem knjigo z dolžino 27 cm. To bo nagnjena letala. Vodoravna ravnina je neomejena, saj bo valjasto telo in v nadaljnjem kovancu, ki se vozi iz knjige, nadaljuje gibanje na tleh ( parketna plošča). Knjiga se dvigne na višino 12 cm od tal; Kot med navpično ravnino in vodoravno je 22 stopinj.

Kot dodatno merilno opremo, štoparico, ravnilo, dolga nit, vozilo, kalkulator.

Na sliki 1. Skicirana podoba kovancev na nagnjeni ravnini.

Izvedite začetek kovanca.

Dobljeni rezultati bodo v tabeli 1

Tabela 1.

Trakrija gibanja kovanca v vseh eksperimentih je bila drugačna, vendar so bili nekateri deli poti podobni. Na nagnjeni ravnini kovanca se je premaknila naravnost in pri premikanju naprej vodoravno ravnino - Kriviolino.

Slika 2 prikazuje sile, ki delujejo na kovanec med gibanjem po nagnjenem ravnini:

S pomočjo II novega prava, bomo prinesli formulo za iskanje pospeševanja kovanca (na sliki 2):

Začeti bom, bom napisal Newtonov zakon Formula II v vektorski formuli.

Kjer - pospešek, s katerim se premika telo, posledična sila (sile, ki delujejo na telesu), https://pandia.ru/text/78/519/images/image008_3.gif "širina \u003d" 164 "višina \u003d" 53 "\u003e, na našem telesu, med gibanjem pa so tri sile: moč gravitacije (flayed), trenja sila (FTR) in moč podporne reakcije (N);

Znebite se vektorjev, ki uporabljajo projekte na osi X in Y:

Kje je koeficient trenja

T. K. Nimamo podatkov o številčni vrednosti koeficienta kovanca na našo letalo, uporabljamo drugo formulo:

Kje S je pot, ki poteka s telesom, V0-začetna hitrost telesa, in pospešek, s katerim se je telo premikalo, je t je interval časov gibanja telesa.

t. ,

med matematičnimi transformacijami dobimo naslednjo formulo:

Ko projekcija teh sil na osi X (Sl.2.) Vidimo, da smer vektorjev poti in pospešek sovpada, zapišite nastalo obliko, se znebite vektorjev:

Za S in T bomo vzeli povprečne vrednosti iz tabele, bomo našli pospeševanje in hitrost (glede na nagnjeno letalo, telo se je enakomerno premaknilo enako).

https://pandia.ru/text/78/519/images/image021_1.gif "Poravnava \u003d" Levo "širino \u003d" 144 "višina \u003d" 21 "\u003e

Podobno najdemo pospešek telesa na vodoravni ravnini (telo se je premaknilo naravnost) na vodoravno ravnino)

R \u003d 1, 35 cm, kjer je R polmer kovancev

kjer - kotna hitrost, -Tocentreter pospešek, - pogostost telesnega kroženja

Gibanje telesa na nagnjeni ravnini s prehodom na horizontalno-ravne enakopravne, kompleksne, ki se lahko razdelijo na rotacijsko in translacijsko gibanje.

Gibanje telesa na nagnjeni ravnini je enakomerno.

Po podatkih II, Newtonovega zakona je razvidno, da je pospešek odvisen samo od relativne sile (R), in ostaja velikost celotne poti do nagnjene ravnine, ker je v končni formuli, po projekciji Newtona zakon, Vrednote, ki so vključene v formulo, so stalne https://pandia.ru/text/78/519/images/image029_1.gif "širina \u003d" 15 "višina \u003d" 17 "\u003e Obrnite se iz začetnega položaja.

Obstaja progresivno, tako gibanje absolutno trdnega telesa, v katerem se kakršna koli ravna, togo, povezana s telesom, preostala paralelna. Vse točke telesa se premikajo postopoma, na vsakem trenutku imajo enake hitrosti in pospešek, njihove poti pa so v celoti kombinirane z vzporednim prenosom.

Dejavniki, ki vplivajo na čas telesa

z nagnjenim letalom

s prehodom na vodoravno

Odvisnost časa od kovancev različnih dostojanstva (tj. Z drugačnim d (premerom)).

Tabela 2.

Večji premer kovanca, več časa njegovo gibanje.

Odvisnost časa od kota naklona

Tabela 3.